Кондратьев Александр Иванович. Исследование бесконтактных методов возбуждения ультразвуковых колебаний : Кондратьєв Олександр Іванович. Дослідження безконтактних методів збудження ультразвукових коливань

Краткое описание

Кондратьев Александр Иванович. Исследование бесконтактных методов возбуждения ультразвуковых колебаний : ил РГБ ОД 61:85-1/353

НАУЧНО-ПРОИЗВОДСТВЕННОЕ ОБЪЕДИНЕНИЕ "ДАЛЬСТАЦДАРТ"
На правах рукописи
Кондратьев Александр Иванович
УДК 620.179
ИССЛЕДОВАНИЕ БЕСКОНТАКТНЫХ МЕТОДОВ ВОЗБУЖДЕНИЯ УЛЬТРАЗВУКОВЫХ КОЛЕБАНИЙ 01.04.06 Акустика
Диссертация на соискание ученой степени кандидата физико-матеметических наук
Научный руководитель старший научный сотрудник, к.ф.-м.н. Бондаренко А.Н.
Хабаровск-1983 г.

СОДЕРЖАНИЕ
ВВЕДЕНИЕ 5
ГЛАВА I. РЕГИСТРАЦИЯ УЛЬТРАЗВУКОВЫХ КОЛЕБАНИЙ 12
1.1. Выбор методов регистрации 12
1.2. Измерение колебаний лазерными интерферометрами 14
1.3. Емкостный црием УЗ-колебаний 20
ГЛАВА 2. ЕМКОСТНЫЙ МЕТОД ВОЗБУВДЕНШ 28
2.1. Краткий аналитический обзор.... 28
2.2. Анализ работы емкостного преобразователя 29
2.3. Экспериментальные исследования. Обсуждение резуль¬татов 47
ГЛАВА 3. ВОЗБУВДЕНИЕ УЗ-КОЛЕБАНИЙ ЭЛЕКТРОИСКРОВЫМ МЕТОДОМ. 64
3.1. Краткий аналитический обзор 64
3.2. Анализ механизмов возбуждения 65
3.3. Экспериментальные исследования. Обсуждение резуль¬татов 76
ГЛАВА 4. ОПТИЧЕСКИЙ МЕТОД ВОЗБУВДЕНШ УЗ-КОЛЕБАНИЙ 92
4.1. Краткий аналитический обзор 92
4.2. Теоретический анализ механизмов возбуждения 93
4.3. Описание экспериментальной установки 110
4.4. Экспериментальные результаты и их обсуждение....... НО
ЗАКЛЮЧЕНИЕ 135
ЛИТЕРАТУРА 138
ПРИЛОЖЕНИЯ 151
П.І. Методика измерения скорости продольных УЗ-волн с
помощью емкостных преобразователей 151
П.2. Методика измерения дисперсии скорости и затухания
продольных УЗ-волн 156
П.З. Методика измерения скорости сдвиговых волн 163
П.4. Акты внедрения 168
з

СПИСОК ОБОЗНАЧЕНИЙ
С - скорость света Л - длина волны света
- длительность лазерного импульса & - коэффициент отражения света
Хо - интенсивность оптического излучения Есв - энергия оптического излучения «к - коэффициент температуропроводности Л - коэффициент теплопроводности <£д - коэффициент линейного распифения £ - сила Р - давление
- константы Ламе
а і - скорость продольных УЗ-волн о2 - скорость сдвиговых УЗ-волн Ейк - энергия, переносимая ультразвуковым импульсом Р - плотность материала
нормальная и касательная составляющие напряжений и, М*. - компоненты смещений в ультразвуковом импульсе V - колебательная скорость г, 2. - координаты
- длина £ - время
- длительность ультразвукового импульса J- - частота ультразвуковых колебаний
R}L}C. - сопротивление, индуктивность и емкость і - ток
U - напряжение Кус ~ коэффициент усиления
Н(1)~ единичная функция Хэвисайда т. дельта функция
УЗ - импульс - ультразвуковой импульс ЭП - эффективность преобразования

ВВЕДЕНИЕ
В последнее время значительно возрос интерес к бесконтакт¬ным, широкополосным методам возбуждения ультразвуковых (УЗ) коле¬баний . Это обусловлено необходимостью повышения точности
измерения упругих характеристик материалов, увеличения чувстви-тельности к выявлению мелких дефектов; необходимостью ввода УЗ- колебаний в образец с необработанной или горячей поверхностью и т.д. Так, например, в работе [4J указывалось на то, что наличие промежуточных слоев между пьезопреобразователем и образцом не по-зволяют проводить измерения скорости и затухания ультразвука с погрешностью менее 10“% и 1% соответственно. Кроме того, узко- полосность пьезопреобразователей не обеспечивает возможности од-новременного измерения этих параметров в широком диапазоне частот и не позволяет оперативно исследовать структуру материалов. Приме-нение бесконтактных методов, например, оптических позволяет уст-ранить этот недостаток [III-II4] и открывает возможности для по-вышения точности измерения акустических величин.
Бесконтактные методы возбуждения можно разделить на следую¬щие группы: электромагнитные; ударные; потоками быстрых частиц; емкостный; электроискровой и оптический (щелевой метод [2]здесь не будет рассматриваться, т.к. он обладает ярко выраженными резо-нансными свойствами). В настоящее время наиболее полно исследова¬ны электромагнитные методы возбуждения [ 1-2] . Однако эти методы
обладают низкой эффективностью преобразования электромагнитной
7 9
энергии в акустическую ( ~ 10 * 10 ), которая к тому же резко
падает с увеличением частоты и зависит от материала образцов.
Ударные методы возбуждения целесообразно применять в диапа-зоне частот до I МГц, т.к. граничная частота ) пропорциональ¬на ( V, )*■ [з] ( V# - скорость ударника относительно образца, в
котором возбуждаются УЗ-колебания). Для увеличения £гр необхо¬димо увеличивать ^ до очень больших значений ( ^ 10^ 4- 10 м/с), цри этом происходит разрушение поверхности образца.
При взаимодействии потоков быстрых частиц (электронов, про¬тонов, оС - частиц) с поверхностью образца генерируются УЗ-коле-
Р 7
бания достаточно высокой амплитуды ( ~ 10 +10 Па) и длитель¬ностью в несколько десятков наносекунд [2] . Недостатками этого метода являются: сложность и громоздкость оборудования; необхо¬димость радиационной защиты; сложность управления сечением пучка частиц.
Емкостный метод[20-26] , не обладая дистанционностью (в отличие от остальных методов), имеет по сравнению с пьезоэлектри¬ческим то преимущество, что при его осуществлении преобразователь не находится в акустическом контакте с образцом. Этим методом возбуждались УЗ-импульсы (в режиме радиоимпульсов) амплитудой до 10^ Па и частотой от I МГц до 1000 МГц.
Электроискровой метод f 51-53] являясь самым цростым, по-ви- димому, позволяет возбуждать УЗ-импульсы с достаточно широким спектром и может быть использован для имитации сигналов акустиче¬ской эмиссии или калибровки пьезоцреобразователей [54] . Однако литературных данных об амплитудно-временных параметрах УЗ-импуль- сов, генерируемых этим методом, нет.
Оптический метод [62-106] , интенсивно развивающийся с по¬
явлением мощных лазеров, позволяет возбуждать в образцах из раз-личных материалов УЗ-импульсы наносекундного диапазона [ 107 J амплитудой до 10^ * 10® Па [100, 101] . Единственным недостат¬
ком этого метода является относительная сложность существующих лазерных устройств.
Несмотря на достаточно широкий ряд теоретических и экспери-ментальных работ бесконтактные методы возбуждения УЗ-колебаний
изучены еще недостаточно полно [z] , не исследованы амплитудно-временные параметры УЗ-импульсов и влияние на них различных фак-торов, не определены коэффициенты преобразования электромагнитной энергии в акустическую, не получено аналитических выражений для расчета формы УЗ-импульсов. Эти недостатки обусловлены тем, что в большинстве работ (за исключением [24,25,107] ) для приема УЗ- колебаний использовались пьезопреобразователи.
В связи с перспективностью бесконтактных методов возбужде-ния УЗ-колебаний и недостаточно полной их изученностью в работе рассмотрены три метода: емкостный, электроисщювой и оптический.
Целью настоящей работы является: детальное исследование емкостного, электроискрового и оптического методов возбуждения УЗ-колебаний с применением широкополосных бес¬контактных методов их регистрации.
В соответствии с поставленной целью решались следующие зада¬чи:
1. Выбрать методы регистрации УЗ-колебаний.
2. Исследовать амплитудно-временные параметры УЗ-импульсов.
3. Определить зависимость параметров УЗ-импульсов от условий
возбуждения:
а) от параметров возбуждающего электрического импульса; размера электрода и силы прижатия его к образцу - при емкостном методе возбуждения;
б) от параметров разрядной цепи; способа возбуждения и расстояния от разрядника до образца - при электро-искровом методу возбуждения;
в) от интенсивности, длины волны, длительности лазерного импульса; температурной зависимости коэффициента по-глощения и от наличия покрытий на поверхности образца - при оптическом методе возбуждения.
4. Исследовать механизмы возбуждения, приводящие к генера-ции УЗ-колебаний при электроискровом и оптическом методах возбуж-дения.
5. Определить эффективность преобразования электромагнитной энергии в акустическую, установить пути ее повышения.
Защищаемые положения диссертационной работы можно сформули¬ровать следующим образом.
1. Емкостный метод позволяет возбувдать УЗ-импульсы длитель¬ностью от десятков наносекунд до единиц микросекунд, амплитудой до 2*10“^ м.
2. При электроискровом методе возбуждения основным механиз-мом генерации УЗ-колебаний является действие ударной волны, воз-никающей в искровом канале. Временная форма генерируемых УЗ-им- пульсов не зависит от параметров разрядной цепи.
3. Оптический метод позволяет возбуждать в металлах УЗ-им-
8 ТТ
пульсы длительностью порядка 10 с и менее (до КГХ с), ампли¬тудой до 7*10”® м.
4. Одним из механизмов генерации УЗ-колебаний является дей-ствие ударной волны, возникающей вследствие теплового пробоя,воз¬духа вблизи поверхности образца.
Диссертация состоит из введения, четырех глав, заключения и приложения.
В первой главе диссертации обосновывается необходимость применения бесконтактных методов регистрации УЗ-колебаний. Приво¬дятся характеристики и описания двухлучевого лазерного интерферо¬метра и емкостного преобразователя (исследование характеристик емкостного преобразователя в режиме приема широкополосных УЗ-им- пульсов проведены автором в работе [19] ).
Построение глав 2-4 одинаково и их содержание состоит из краткого аналитического обзора и оригинальной части, состоящей
из теоретических и экспериментальных исследований.
Вторая глава посвящена емкостному методу возбуждения. В те-оретической части приводится анализ работы емкостных преобразова-телей в режиме излучения: исследовано влияние силы прижатия и ог-раниченности размеров возбуждающего электрода на параметры УЗ-им- пульсов; приводятся выражения для расчета коэффициента преобразо-вания электрической энергии в акустическую. В экспериментальной части проводится сопоставление результатов измерений с теорией. Показано, что выражения, полученные для расчета формы УЗ-импуль- сов, достаточно хорошо согласуются с экспериментом; увеличение си¬лы прижатия приводит к уменьшению длительности УЗ-импульса [30- 32, эффективность преобразования цропорциональна квадрату амплитуды возбуждающего электрического импульса и обратно пропор¬циональна кубу толщины диэлектрической прокладки, максимальная величина коэффициента преобразования для слюдяной прокладки тол-
К А
щиной 10 м составляет 1*10 .
В третьей главе приведены результаты экспериментальных и теоретических исследований электроискрового метода возбуждения УЗ-колебаний. Основное внимание уделялось термоупругому действию тока разряда и ударной волне. Показано, что термоупругий вклад
rj
проявляется при значениях зарядной емкости (С ) более 5 * 10” Ф (одним из электродов является сам образец); при возбуждении иск-рой, возникающей на расстоянии от образца форма УЗ-импульса обус-ловлена действием ударной волны [ 55] , получено приближенное выражение для расчета формы УЗ-импульса, дающее погрешность ме-
гу
нее 50% цри RC < 5*10 с ( R - сопротивление разрядной це¬пи); для увеличения эффективности преобразования необходимо уменьшать /? и увеличивать пробивное напряжение Unpf значение коэффициента преобразования при - 1500 В, Я = 0,03 0м сос-
п
тавило величину ^ 6*10 .
В четвертой главе цриведены теоретические и эксперименталь¬ные результаты для оптического метода возбуждения. Исследовано влияние температурной зависимости коэффициента поглощения, длины волны лазерного излучения и наличие покрытий на амплитудно-вре¬менные параметры УЗ-импульсов и эффективность преобразования оп¬тической энергии в акустическую. Установлено, что основными меха¬низмами возбуждения является термоупругость и давление ударной волны, возникающей вследствие теплового пробоя воздуха (при воз¬буждении в вакууме испарение материала с поверхности образца)
[109] . Температурная зависимость коэффициента поглощения при¬
водит к более быстрому росту амплитуды УЗ-импульсов от интенсив-ности лазерного излучения [108] ; увеличение длины волны света
приводит к изменению формы УЗ-импульса, причем эти изменения на-иболее заметны при малых значениях диаметра лазерного пучка [НО] Наличие на поверхности образца тонких пленок воды, масла или ту¬ши приводит к значительному увеличению амплитуды УЗ-импульса при интенсивности лазерного излучения меньше некоторых пороговых зна-чений, эффективность преобразования увеличивается при этом пример- но в 100 раз (слой воды) и достигает значений ~ 5*10 .
Основные выводы предлагаемой работы можно сформулировать следующим образом.
1. Бесконтактными методами возбуждаются УЗ-импульсы в широ¬ком диапазоне частот, определяемом для емкостного и оптического методов длительностями электрического и лазерного импульсов соот¬ветственно. Для электроискрового метода спектр частот УЗ-импульса определяется,в основном, состоянием воздуха вблизи поверхности образца и при нормальных условиях составляет цримерно 0-7 МГц.
2. Эффективность преобразования и амплитудно-временные пара¬метры УЗ-импульсов определяются для емкостного метода: силой при¬жатия электрода к образцу; параметрами возбуждающего электриче-'
ского импульса; диаметром электрода; материалом и толщиной диэ-лектрической прокладки.
Для оптического метода: параметрами оптического импульса; диаметром лазерного пятна; длиной волны лазерного излучения; сос-тоянием поверхности образца.
п
Для электроисрокового метода (при С ^ 5*10 Ф только ЭП и амплитуда): величиной пробивного напряжения; параметрами разряд¬ной цепи.
На основании проведенных исследований были разработаны ме-тодики бесконтактного измерения скорости и затухания УЗ-волн.
В приложении приведены: описание установки для измерения групповой скорости УЗ-волны с применением емкостных преобразова-телей; методика измерения дисперсии скорости и затухания УЗ-волн [lI2, ИЗ] : методика измерения скорости сдвиговых волн оптиче¬ским методом [ill] . В заключении приведены акты внедрения.
Основные материалы диссертации опубликованы в работах [19, 30,32,41,55,108-113,118] и научно-техническом отчете [31] .
Результаты работы докладывались: на смотр-конкурсах моло¬дых ученых НПО ’’Дальстандарт" (1978,1982г.г.), на Всесоюзном фи-зическом семинаре (г.Хабаровск,1979г.), на Всесоюзной конференции по прикладной физике (г.Хабаровск,1981г.) и на международной кон-ференции (г.Москва, 1982г.).

Список литературы

Кондратьев Александр Иванович. Исследование бесконтактных методов возбуждения ультразвуковых колебаний : ил РГБ ОД 61:85-1/353

ЗАКЛЮЧЕНИЕ
Основные результаты, полученные в настоящей работе можно сформулировать следующим образом.
Емкостный метод возбуждения.
1. Получены простые выражения, позволяющие рассчитывать амплитудно-временные и энергетические параметры УЗ-импульсов с погрешностью менее 30%.
2. Впервые теоретически и экспериментально исследовано влия¬ние силы црижатия электрода к образцу на амплитудно-временные и энергетические параметры УЗ-импульсов. Показано, что увеличение силы прижатия приводит к уменьшению амплитуды и длительности УЗ- импульсов, а также к уменьшению коэффициента преобразования элект-рической энергии в акустическую. При этом, когда давление элект¬рода на образец превосходит 3*10^ Н/м2 коэффициент преобразования слабо зависит как от материала образца прокладки, так и от дли¬тельности возбуждающего электрического импульса.
Электроискровой метод.
3. Впервые показано, что основными механизмами возбуждения
в случае, когда одним из электродов разрядника является сам обра-зец является термоупругость, обусловленная нагревом искрового ка-нала током разряда, и ударная волна, обусловленная резким выделе-нием тепла в искровом канале в начальной стадии развития пробоя. Причем термоупругость проявляется при больших значениях разрядной
п
емкости С 5*10 Ф). При возбуждении искрой, возникающей
в разряднике, находящемся на некотором расстоянии от образца ос-новное действие оказывает ударная волна.
4. Получено приближенное выражение, позволяющее рассчиты-вать амплитуды УЗ-импульсов с погрешностью менее 50%.
5. Впервые показано, что для увеличения эффективности пре¬образования необходимо уменьшать сопротивление разрядной цепи R и увеличивать пробивное напряжение.
6. Впервые показано, что временные параметры УЗ-импульса практически не зависят от параметров разрядной цепи и пробивного
п
напряжения (при С < 5*10 Ф).
Оптический метод возбуждения.
7. Впервые экспериментально исследованы амплитудно-временные параметры УЗ-импульсов, возбуждаемых лазерным излучением. Показа¬но, что при малых интенсивностях излучения Т0 длительность и фор¬ма ультразвукового и лазерного импульсов совпадают. При интенсив-ностях, близких к пороговому значению теплового пробоя Inof> , на амплитудно-временные параметры УЗ-импульса существенное влияние оказывает температурная зависимость коэффициента поглощения. При 10>Хп0р УЗ-импульс состоит из "короткой" составляющей амплиту¬дой Цт и "полки" амплитудой ипол длительностью равной Z/'tf,-#,)/#» определяемой искрой теплового пробоя (где £ - толщина образца;
Q17 Я? - скорости продольной и сдвиговой волн). Получены доста-точно точные выражения для расчета Um и Un0Jf .
8. Впервые исследовано влияние длины волны лазерного излуче¬ния на параметры УЗ-импульса.
9. Впервые показано, что увеличение интенсивности свыше
ТО О то р
2,5*10 Вт/м в воздухе или вакууме и 1,2*10 Вт/м при нанесе¬нии покрытий из воды, масла или туши нецелесообразно, так как при значениях 10 выше этих пределов эффективность преобразования оп-тической энергии в акустическую снижается. Максимальное значение эффективности, реализованное в настоящей работе, составило величи¬ну ~ 5*10“^ (покрытие из воды 10 = 9*10^ Вт/м^).
10. На основании результатов исследований разработаны:устрой¬ство для измерения скорости УЗ-волн с применением емкостных преоб¬
разователей; методика измерения дисперсии скорости и затухания продольных УЗ-волн; методика измерения скорости сдвиговых волн оп-тическими методами.
Работа выполнена в лаборатории оптико-механических измере¬ний научно-производственного объединения "Дальстандарт".
Автор искренне признателен за поддержку и постоянное внима¬ние к работе своему научному руководителю к.ф.-м.н., старшему на¬учному сотруднику А.Н.Бондаренко.
Автор выражает также глубокую благодарность сотрудникам объединенияЖБ. Дроботу, В.П.Троценко, В.И.Архипову, Ю.М.Крини- цыну, С.Е.Подымахину, В.А.Луговому, С.А.Гусакову и всему коллек-тиву лаборатории за многочисленные,полезные обсуждения, ценные замечания по вопросам, затронутым в диссертации, а конструктору СКВ В.Г.Возжаеву за разработку и изготовление дифференциального усилителя.

ЛИТЕРАТУРА
1. Шкарлет Ю.М. Бесконтактные методы ультразвукового контроля.- М.: Машиностроение, 1974, 56 с.
2. Буденков Г.А., Гуревич С.Ю. Современное состояние бесконтакт¬ных методов и средств ультразвукового контроля (обзор).- Дефек-тоскопия, 1981, № 5, с.5-33.
3. Гольдсмит Д.Удар.-М.: Стройиздат, 1965,-420с.
4. Труэл Р., Эльбаум Ч., Чик Б. Ультразвуковые методы в физике твердого тела.-М.: Мир, 1972, 307 с.
5. Королев М.В. Широкополосный апериодический преобразователь
ультразвуковых колебаний.-Дефектоскопия, 1973, № 4, с.12-16.
6. Tomas HJ., Warren С. W. Ап Optica В method of measurement
Qmatt !Lirakon$- Pklt. Мац., 1928, v. S} A/33, p. 112S-1138.
7. PaBmer С. H. Green R. E. OpblcoB proUng of J со и siie emission u/ove$, A/ondesiruc-Liue fevCiQuoiion of MaleriaPs. (ocfiitd
Burke, V Weiss.- PEenum Presst //ew York and London1197E p.347-379,
8. Троценко В.П. Разработка и исследование оптических методов и средств измерения малых акустических сигналов на основе стабиль-ных газовых лазеров. Автореф.дисс.канд.техн.наук.-Ленинград,
1978, 21 с.
9. Бондаренко А.Н., Маслов Б.Я., Троценко В.П. Оптическая установ¬ка для измерения сверхмалых акустических колебаний.- Приборы и техника эксперимента, 1975, № 6, с.211-213.
10. Бондаренко А.Н., Троценко В.П. Многолучевой интерферометр для измерения сверхмалых амплитуд механических колебаний.- Измери-тельная техника, 1978, № 7, с.56-57.
11. Борн М., Вольф Э. Основы оптики.- М.: Наука, 1973- 719 с.
12. KoEsky H. The phopQCjQlion of- stress Pи fats In Vcseoe- 2Q site SoPic/8V.JppP. Phys.t 1Q5Bt aer. S} v. 10,
/> 693 - 110.
13. Akko&t Bot-ег F.} OoBdsmM IK £ Pa site wave propose - Ыоп Cn Qn Єхропеп4шР rod. —Ini. У. Mecfi. StiXf 4920, V.QS, *4, p. 199-гОІ.
14. Гитис Н.Б., Добромыслов В.М., Сажин В.В. Определение некото¬рых параметров датчиков ультразвуковых дефектоскопов.- Дефек-тоскопия, 1971, № I, с.51-57.
15. WadBey И. А/. Sc.ru 6 и СВ. Л Stud и of deformation and frcttlure processes ui Q tow- яііоу si ее. P &у
О со us tic emission irQn$ie.nt QnctPysis, — Лсій. Met.^ 19791 v. £7t л/ 41 p. S1&- 61G.
16. Брагинский В.Б., Манукин А.Б. Измерение малых сил в физиче¬ских экспериментах.- М.: Наука, 1974, - 151 с.
17. Брагинский В.Б., Митрофанов В.П. и др. Измерение слабых акус-тических волн при помощи емкостного датчика.- Приборы и тех¬ника эксперимента, 1971, № 4, с.241-244.
18. Брагинский В.Б. Физические эксперименты с пробными телами.- М.: Наука, 1970, - 136 с.
19. Бондаренко А.Н., Дробот Ю.Б., Кондратьев А.И. Применение ем-костного метода для регистрации коротких акустических импуль-сов.- Дефектоскопия, 1981, № 5, с.109-11I.
20. Бергман Л. Ультразвук и его применение в науке и технике.- М.: Изд-во И.Л., 1957, - 520 с.
21. Leg ros iewinder ~Z v BiguQrd P. Ge.nirolion of
UPI rfi Sound Gy Q diePee inc. Transduced. - tJ. Л со и si. Soc. Jnter.} 1972, v.52, a/1} p. 196-Ш.
ZZ, Сопіте tt И. Vr. f &re.QseotE М.Л. CapocUive. driver Jiniie OmpEilude. uilrQeonit wQve$ in So Sid S. — Jfi>siks. Pop. 7ib- Xni. Syrnp' A/onhn Jtcousi bPQcsit*^, 1916, И. /, p. 9 23. Con-irePt у.Н.Зг., BreaseoiP M.A. CctpecUive driver Jor measurement of- и tiro sonic v^ove /tiocii^ Cn Soiids* — IdHrQ sorties. Symp. Pt'Of. MiPivQnkeP ? h/ew York / 19741 p. 539.
24. Болтарь K.O., Мансфельд Г.Д. Возбуждение ультразвуковых им-пульсов в твердых телах. - Приборы и техника эксперимента, 1977, № I, с.128-131.
25. Болтарь К.О., Котелянский И.Н., Мансфельд Г.Д. Исследование диэлектрического электроакустического преобразователя.- Акуст. ж., 1977, т.23, №4, с.544-549.
26. Mbrfftnsiern (г. BBeclrookusUScbtг ЕІееіггеі ЗйНШъ- wctndier-, — Jkusiiка / 197$, v. 40, p. %f-90.
27. Иеппіоп СLe>*Lnder J. <4 пей/ prLnzipPt -for ifte de- $Lfyn of eon denser eltcirei -£rQn$ducers, — Jf. Jtcousf, Зое. Jtmer.? 1972, v. S3 f у A, p. 12$9- 1231.
28. Стреттон Дж.А. Теория электромагнетизма . - М.-Л.: Гостехиз- дат, 1948, - 456 с.
29. Яворский Б.М., Детлаф А.А. Справочник по физике. - М.: Наука, 1968, - 558 с.
30. Бондаренко А.Н., Дробот Ю.Б., Кондратьев А.И. Возбуждение уп-ругих колебаний емкостным методом.- Дефектоскопия, 1979,№ 6, с.99-101.
31. Исследование методов генерации и измерений малых ультразву¬ковых перемещений поверхности твердых тел (диапазон частот I кГц-30 МГц, диапазон амплитуд 5*Ю~84-Ю”^м): Отчет (НПО "Дальстандарт", руководитель темы А.Н.Бондаренко. - Тема 16.02.15.06, № ГР 76047269, инв № Б744845.-Хабаровск, 1979,
131 с., ил.
32. Дробот Ю.Б., Кондратьев А.И., Луговой В.А. Возбуждение корот¬ких упругих импульсов емкостным методом.- Дефектоскопия,1983,
№ 3, с.35-37.
33. Ворович И.И., Александров В.Н., Бабешко В.А. Неклассические смешанные задачи теории упругости.-М.: Наука, 1974, - 455с.
34. Краткий справочник металлиста под ред.Малова А.Н.- М.: Маши-ностроение, 1972, - 81 с.
35. Навацкий В. Теория упругости.- М.: Мир, 1975,,- 872 с.
36. Филиппов И.Г., Егорычев О.А. Нестационарные колебания и диф-ракция волн в акустических и упругих средах.-М.: Машинострое¬ние, 1977, - 303с.
37. Гакенхеймер Д. Численные результаты в задаче Лэмба о действии сосредоточенной единичной нагрузки.- Прикладная механика, 1970,
№ 2, с.272-273.
38. Гакенхеймер Д., Макловиц К. Неустановившееся возбуждение упру-гого полупространства движущейся над его поверхностью точеч¬ной нагрузкой.- Прикладная механика, 1969, № 3, с.131-135.
39. Рок this С L The Seismic SutJ-oce Pu^se Proceedings oj. ihe //оШпоё Jcademy of faiences f i9S&7 v. i4,
p. tfSQ-HO.
40. £oson G. The T}L$p£ctce.men-Ls Produced Cn on
НйЦ Space a Sadenitf. JppPicd ^urfQce Force. — у of ihe InsiUuie. of Ма+ето&ся and I^s JppPi — cohortst 1966, v. V /, p. 299-32$.
41. Кондратьев А.И. Возбуждение сдвиговых волн емкостным методом.
В кн.: Использование современных физических методов в нераз-рушающих исследованиях и контроле. Тез.докл.,Хабаровск, 1981,
ч.2, с.98-99.
42. Бейтмен Т., Эрдэйен А. Справочная математическая энциклопе¬дия. Таблицы интегральных преобразований, т.I-М.: Наука, 1969, 343 с.
43. Климова Д.Н., Огурцов К.И. Количественные оценки упругих волн напряжений в плоской задаче Лэмба. В сб.: Исследования по уп-ругости и пластичности.- Л.: ЛГУ, 1966, № 5, с.34-44.
44. М. Fa h Рапе W. The Sound kodiaUon -j-yom a Condenser JJisefjCtrge. — PhiP. №a£ 1934f v. 1$f p. <£4-26.
45. Абрамсон H.C., Гегечкори H.M. Осциллографическое исследование искрового канала.- ЖЭТФ, 1951, т.21, № 4, с.484-492.
46. Гегечкори Н.М. Экспериментальные исследования искрового кана¬ла разряда.- ЖЭТФ, 1951, т.21, № 4, с.493-506.
47. Сканави Г.И. Физика диэлектриков (область сильных полей)- М.: Изд-во физ.-мат. лит-ры, 1958, 907 с.
48. Мик.Дж.Крэгс Дж.Электрический пробой в газах.- М.: Изд-во иностр.лит-ры, 1966,- 605 с.
49. Davies д. Й. Shock wQves in Mr QI pressures.—
The pyoc.eedin У 344, f>. 105-- HD.
50. Драбкина С.И. К теории развития канала искрового разряда.- ЖЭТФ, 1951, т.21, № 4, с.475-483.
51. А.С. 637166 (СССР) Импульсный акустический излучатель (Днеп-ропетровский Ордена Трудового Красного знамени гос.университет Авт.изобрет. А.И.Жосан, Д.Н.Артеменко.- Заявл. 16.02.77,
№ 2457751/18-10; МКИ ВОб 1/02; Открытия, изобретения,пром. образцы, товарные знаки, 1978, № 46, с.16.
52. Пат. 3782177 (США) tfeiod and oppardiur for non did rue - 4 іcts 4е$4іл£ j JlisLtjnor 4o jrfic Uniitd Sifties о-jr -the. A/a-LionoP J-tro паи tits and Spact Jldministration , Wo- shin^ion, Л. С. ^ Авт.изобрет. ІУ1. H. Удтез 9 G-. Hose? ; —- Заявл. 20.04.72; № 246.056: Опубл.01.04.74; МКЙ G 0129/04; НКИ 73-71 5v.- Способ испытания материалов без их разрушения и аппаратура для осуществления этого способа.
53. Chytiien А/. Stress u/Qvt propQcjaUon Jrom eieciric.Q / dishorcjz on PindricaP aPu minium rod. — UEirosounds^
/97$, 16, v £, p. 69 -76.
54. Грешников В.А., Дробот Ю.Б. Акустическая эмиссия.-М.: Изд-во Стандартов, 1976, - 271 с.
55. Жуковский С.С., Кондратьев А.И. К использованию электроискро¬вого метода возбуждения УЗ-колебаний.- В кн.: Использование современных физических методов в неразрушающих испытаниях и контроле. Тез.докл.,Хабаровск, 1981, ч.2, с.100-101.
56. Новацкий В. Вопросы термоупругости.- М.: изд-во АН СССР,
1962, - 380 с.
57. Новацкий В. Динамические задачи термоупругости.- М.: Мир,
1970, - 256 с.
58. Броуд Г. Расчеты взрывов на ЭВМ. Гидродинамика взрывов. Серия
новое в зарубежной науке. Механика. - М.: Мир, 1976,вып.4,-
270 с.
59. Даниловская В.И. Температурные напряжения в упругом полупрост-ранстве, возникающие вследствии внезапного нагрева его границ.- Прикладная матем. и мех.,1950, т.14, № 3, с.316-318.
60. Даниловская В.И. Температурное поле и температурные напряже- 
ния, возникающие в упругом полупространстве, вследствии пото¬ка лучистой энергии, падающей на границу полупространства.- Изв. АН СССР, отд.техн.наук., мех. и машиностроение, 1959,
№ 3, с.129-134.
61. Даниловская В.И., Зубчанинова В.Н. Температурные напряжения, возникающие в цилиндрах под действием светового потока. -Физ. и хим. обработки материалов, 1969, № 4, с.16-18.
62. РоРтег Л.У.7 J-smus J.F, J of homo^tnisQiiDn and
dispersion of Poser Induced и/Qvej. - JppP, 4Q?0,
v-0, *4 Л &37-339.
63. Kuioirp К .j Yoshi/iiko //, Optical! EyUalion of- JfppS • PhtjS.} 19731 v.yl3l
л/ 6t p. &Q4.
64. XuBoia к, DpUkaP exc.Ue.cJ ePafiic wQves in SePids. —
SoEids SMe. Communs 1971, v. 9 */<23 a.<204S~-c!D47.
> * • / /
65. Бункин Ф.В., Комиссаров В.М. Оптическое возбуждение звуковых волн (обзор).-Акуст.ж., 1973,т.19, № 3, с.305-320.
66. PerSiYQP С. М. l~Q$e.r- Genet-died sitess ti/4Ves ino Dis¬persive ера sice. Hod. - y. of Jppf. PhijS' j 1967t V. 38, АГ 13, p. 5313-S3IS.
67. Catome В Г CPark МЛ. MocPiet С.В Gznira-iion о-f- Jfoousiic

v У J
Ritiu Laser-induced Te^maP Situs
Iwnsitnts. - Jtfft. Ptyt. Uit., Мі, V. 4-, » 6. p. 95-97.
68. Бункин Ф.В., Карлов H.B. и др. Возбуждение звука при поглоще-нии лазерного импульса поверхностным слоем жидкости.-Письма в ЮТФ, 1971, т.13, № 9, с.479-483.
69. Божков А.И., Бункин Ф.В., Савранский Б.В. Генерация звука в жидкости при облучении ее поверхности лазерным импульсом с мо-дулированной интенсивностью.-Письма в ЖГФ,1975,т.I,№9,с.435-43 9 
70. Божков Л.И., Бункин Ф.В. Генерация звука в жидкости при пог-лощении в ней лазерного излучения с модулированной доброт-ностью.- Квантовая электроника, 1975,т.2,№ 8,с.17бЗ-177б.
71. Батыгин Н.М., Букатый В.И., Хмелевцев С.С. Генерация акусти-ческих волн, возникающих в процессе взаимодействия лазерного импульса с водой.- Акуст.ж., 1976,т.22,№ 5,с.652-656.
72. ВеРВ Масса iPe &.S. Shoe# wave generation in dir Qncf in Water Ct?3 - ТЕЛ Paser radiation •— ЛррР.
Opt. , 1974, v. 10, p. 1037- 1031.
73. Bushonam Babnes, Г. Laser generated iherwodPasiic
shock braves, in Piguids. — J. voc. and TechneP^
7973 v. 10, « £f p. 1037 ~ 1032.
74. Ашмарин Н.И. и др. Ударные волны, возникающие при воздействии лазерного импульса на прозрачные тела.-В сб.: Квантовая элект-роника, № 6 - М.: Сов.радио,1971, с. 126-128.
75. EichPer Н. } Sioften И. Тепто Р exti-to tion of и№ro sonic
leaves ёц Poser Light. —Opt oommuns.j 197£t >vj p.£?39- 76. Похов Ю.М., Моспанов B.C., Фивейский Ю.Д. Термоупругие напря-жения в твердых прозрачных диэлектриках, возникающие под дей-ствием фокусированного луча лазера.- В сб.: Квантовая электро-ника, № 3, - М.: Сов.радио,1971, с.67-72.
77. Лямшев Л.М., Наугольных К.А. Оптическая генерация звука. Не-линейные эффекты (обзор).-Акуст.ж.,1981, т.27, № 5,с.641-649.
78. Еремченко Д.В., Морозов Б.Н. Термоупругие напряжения, возни-кающие в прозрачном диэлектрике под действием несфокусирован¬ного лазерного излучения.-Физика твердого тела, 1970,т.12,
№ 3, с.848-851.
79. йас/cfes л. Є BLuoh C.F., WiPktnsort С. Д W. Jcousi u/Qvl generation IhbOUflb €$£C ^У05 'І'йб li Ve mixSlng of ImsO dig It і &£Qm$. B^mpos. Иос/. Dplies, Л/йи/ Voyk} A/- V. ,
і 96 7. - ВмкРіп г А/. Y. t Po Ptjtechn Ptess, 196 7 p. 219-242.
80. Савиных Г.A. 0 возбуждении звука при взаимодействии двух ла-зерных лучей.- В сб.: Нелинейная оптика. Новосибирск: Наука, 1968, с.415-417.
81. Макшанцев Б.И., Ковалев А.А. 0 воздействии излучения ОКГ на твердые прозрачные диэлектрики.- Квантовая электроника, 1975, т.2, № 7, с.1552-1554.
82. Bushanom & Bornes P.S. laser- generaiecf iermoePtts- їіс $hotk wove Cn Picjuicfs.- У. ЛррР. PhyS. f 197Sf v. 46, /і; p. 2074-зоіг.
83. Бонч-Бруевич A.H., Разумова Т.К., Старобогатов И.О. Исследо¬вание возникновения ультразвуковых волн в поглощающих и проз¬рачных жидкостях при прохождении мощного оптического излуче¬ния.” Письма в ЖГФ, 1975, № I, № 2, с.65-68.
84. Ивакин Е.В. Интерференционно-оптическое возбуждение акустиче-ских колебаний в поглощающих средах.- Письма в ЖТФ, 1976,т.2, № 10, с.466-469.
85. Скибарко А.П., Базунов И.В. и др. Генерация УЗ волн при облу-чении поверхности тела модулированным по интенсивности свето¬вым потоком.- Тр.Моск.авиац.ин-та, 1975, вып.332,с.5-137.
86. Есипов И.В., Наугольных К.А. Об оптической генерации звука. Материалы IX Всес.акуст.конф.,1977, секц.4, М., 1977, с.17-19.
87. Лямшев Л.М., Седов Л.В. К теории генерации звука.- Акуст.ж., 1977, т.23, № 3, с.411-419.
88. Косаев С.Г., Лямшев Л.М. Генерация звука при поглощении моду-лированного лазерного излучения в жидком полупространстве с крупномасштабными неровностями границы.- Акуст.ж.,1977,т.23,
№ 2, с.265-272.
89. Косаев С.Г., Лямшев Л.М. О генерации звука в жидкости лазер¬ными импульсами произвольной формы. - Акуст.ж.,1978,т.24,
№ 4, с.534-539.
90. Лямшев Л.В. Об оптической генерации звука в жидком полупрост-ранстве при наличии слоя другой жидкости на его границе.- Акуст.ж., 1977, т.23, №5, с.788-796.
91. Лямшев Л.М. Оптическая генерация звука в жидком полупростран-стве, граничащим с твердым слоем.- Акуст.ж.,1979, т.25,№ 4, с.566-574.
92. Бурмистрова Л.В., Карабутов А.А., Руденко О.В., Черепецкая Е.Б. О влиянии тепловой нелинейности на термооптическую генерацию звука.-Акуст.ж. ,1979, т.25, №4, с.616-619.
93. Дунина Т.А., Егерев С.В., Лямшев Л.М., Наугольных К.А. К не-линейной теории теплового механизма генерации звука лазерным излучением.- Акуст.ж., 1979, т.25, №4, с.622-625.
94. RoQch J.F.j ZacjLeiocjP У. М. Shack WQVC (jenerQiion
in dtePechic. PitjLficfs QsLncj Ц - swihihecl Posers. — Phot.
IEEE, 1969, v.SPf A/9f p. І693 - 1691.
95. f?e.Qdy У. F. laser - produced shock and ihztr rePaUon
io moieriaP domocjt.- JE££. Quarti. EPtciron t 197&, v. 14, p. 79-it.
96. Дунина T.A., Егерев С.В., Лямшев Л.М., Наугольных К.А.,Па¬
шин А.Е. Гидродинамические эффекты при оптическом пробое жидкости.- Акуст.ж., 1982, т.28, № 2, с.192-201.
97. Аскарьян Г.А., Прохоров Г.Ф. и др. Возбуждение звука в жид-кости за счет испарения. - ЖЭТФ, 1963, т.44, № 2,с.180-184.
98. Буденков Г.А. Возбуждение упругих волн в твердом теле лучем
лазера вследствии термоупругого эффекта.-Дефектоскопия,1979,
№ 2, с. 75-81.
99. Буденков Г.А. Возбуждение волн в упругом полупространстве при тепловых воздействиях конечной длительности.- Дефектоско-пия, 1979, № 3, с.75-82.
100. Гоу У. Л.; Ьап Д.М laser induced stress u^aves in
6061- Тв aPuminium. - Jpj>P. Opt.f 1973, v. 12t л/ 11, p. 2S47- - 2S41.
101. Fox У. Я. Ejjeck of neater and pa ini too tin у s cm Pcrser- i* radiated targets. - fypP- Phys. Lett%J 1974, v. 24, A/ 10, p. U1-4G4.
102. Кузнецов A.E. и др. Регистрация волн напряжения, вызываемых лучом ОКТ.- Физ. и хим. обработки металлов, 1968, № 3,с.3-6.
103. CaPder WiPeox W.W. TezhniCjut for mtQfure.me.nt of ePas-
ttic. constants Poser energy deposition.- Res. Seient.Initrum^ 1974, v. 4S] лі 12, p. 1SS7- 1&Г9.
104. Кржижановский P.E., Рожин О.Ф., Филиппов H.M. Направленность прямоугольного излучателя ультразвуковых импульсов, возбужда-емых излучением лазеров.-Дефектоскопия, 1980, № 4,с.107-109.
105. Siecjrist М.^ iCrteuPiihe F.K. Shock and compression By
TEA-СОг-Poser puise? d^ostieaPEg enhanced iy iicjuid Pagers Spread an surfaces of Sotids. - JppP. Phys. }
1973, v. 2, Af 1, p. 43-44.
106. И ay ее T. ^Л-tmistPad R.A.^ KtthP P. Laser-induced stresses in coated and anсоQted targets. - # Phys>., 197St
v. ? A/ S', p. 49% - SOM.
107. Бондаренко A.H., Дробот Ю.Б., Круглов С.В. Оптическое возбуж-дение и регистрация наносекундных импульсов цри неразрушающих испытаниях.-Дефектоскопия, 1976, № 6, с.85-88. 
108. Бондаренко А.Н., Вологдин В.К., Кондратьев А.И. Влияние температурной зависимости коэффициента поглощения на форму акустического импульса при лазерном возбуждении.-Акуст.ж., 1980, т.26, № 6, с.828-832.
109. Архипов В.И., Бондаренко А.Н., Кондратьев А.И. Исследование возбуждения упругих импульсов лазерным излучением в метал¬лах. -Акуст. ж. ,1982, т.28, №3, с.303-310.
НО. Архипов В.И., Бондаренко А.Н., Кондратьев А.И. Влияние дли¬ны волны излучения на форму упругих импульсов при лазерном возбуждении.- Акуст.ж., 1984, т.30, № I, с.
111. Архипов В.И., Бондаренко А.Н., Кондратьев А.И. Измерение скорости сдвиговых волн оптическими методами. В кн.: Исполь-зование современных физических методов в неразрушающих иссле-дованиях и контроле.: тез.докл.,Хабаровск, 1981,часть 2, с. 173-175.

112. bondoh^nko Л М., Jjrotoh У Kondratyev М.Т UPlro$Ound yeBocity Parser Jfleier. PoAer Sessions. Tenth usortcf con-f. on non destructive Testing. Thyrsdafl^ ih Moscow t 19Z2, 12-с.21, р.гОі-г50.
113. Бондаренко A.H., Кондратьев А.И., Измерение дисперсии ско¬рости и затухания упругих волн- Акуст.ж.,1981, т.27, № I, с.51-55.
114. Бондаренко А.Н., Дробот Ю.Б., Вологдин В.К. Оптическое уст-ройство для измерения групповой скорости ультразвука.-Изме-рительная техника, 1980, № 3, с.68-69.
115. Анисимов С.И., Имас Я.Д., Романов Г.С., Ходыко Ю.В. Действие излучения большой мощности на металлы.-М.: Наука, 1970,-272с.
116. Мо/ы WE. } HQPP R.5. Expe.himentctP termQP aopPincj
of hstr itotns, - J. Phys.' 197І, v. 49, p. ssst-'&et. 
117. Таблицы физических величин. Справочник под ред.Кикоина И.К.- М.: Атомиздат,1976, - 639с.
118. Kostenko MI., Sitocjanow tflv tfondmbiev A.I. ThtrmoPy enhoncecf ґ£$роп$е of meioP - oxide - metoP cfiodeg. - Opt. £ommun.; 19%if у-36, л/с?, p. 140~ 1Jf^t
119. Щукин В.А. Скорости распространения ультразвуковых волн в различных металлах и сплавах. - Дефектоскопия, 1977, № 3, с.65-68.
120. Шкиров B.C., Уральский М.П. Затухание и скорость ультразву¬ка в некоторых титановых сплавах.- Дефектоскопия, 1974,№ 5, с.130-132.